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反铁磁性
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磁矩反平行交错有序排列，但不表现宏观强的[[净磁矩]]，这种磁有序状态称为反铁磁性。 <ref>[冯端．固体物理学大辞典：高等教育出版社 ，1995]</ref>
与铁磁性一样，其微小磁矩在磁畴内排列整齐，所不同的是，在这些材料中，反平行排列相互对立。温度愈低，其内部的这种排列愈紧。但温度上升到奈尔温度以上时，其相对[[磁导率]]略大于1，并随温度升高而增加，超过这一温度后该物质变成顺磁材料。 <ref>[[ ( 英] ) 艾伦·艾萨克斯;郭建中,江昭明,毛华奋等．麦克米伦百科全书：浙江人民出版社 ，2002]]</ref>
'''中文名''':[[反铁磁性]]
在反铁磁性物质内部，相邻价电子的自旋趋于相反方向。这种物质的净磁矩为零，不会产生磁场。这种物质比较不常见，大多数反铁磁性物质只存在于低温状况。假设温度超过奈耳温度，则通常会变为具有顺磁性。例如，铬、锰、轻镧系元素等等，都具有反铁磁性。
在无外加磁场的情况下，邻近的完全相同的[[原子]]或[[离子]]的磁矩，由于相互作用而处于相互抵消的状态，致使合成磁矩为零的现象。理论和实验表明，在“交换耦合”作用下，有可能在磁性材料中出现相邻原子磁矩自发地呈反平行整齐排列状态，虽然这时磁矩处于整齐排列状态，但在无外磁场时，单位体积中[[净磁矩]]为零，宏观上不呈现磁性，这种现象被称为反铁磁性。Cr、α—Mn、一些稀土金属以及许多含一种或多种过渡族金属、稀土元素和锕族元素的化合物皆为具有反铁磁性的物质。 <ref>[[《中国电力百科全书》编辑委员会,中国电力出版社《中国电力百科全书》编辑部．中国电力百科全书·电工技术基础卷：中国电力出版社 ，2001]]</ref>
由于[[电子]]自旋反向平行排列。在同一子晶格中有自发磁化强度，[[电子磁矩]]是同向排列的；在不同子晶格中，电子磁矩反向排列。两个子晶格中自发磁化强度大小相同，方向相反，整个晶体磁化率接近于0。反铁磁性物质大都是金属化合物，如MnO。温度升高到一定时，反铁磁物质表现出顺磁性，转变温度称为反铁磁性物质的居里点或奈尔点。对[[奈尔点]]存在的解释是：在极低温度下，由于相邻原子的自旋完全反向，其磁矩几乎完全抵消，故磁化率 几乎接近于0。当温度上升时，使自旋反向的作用减弱，增加。当温度升至奈尔点以上时，热扰动的影响较大，此时反铁磁体与顺磁体有相同的磁化行为。 反铁磁性物质置於磁场中，其邻近原子之磁矩相等而排列方向刚好相反，因此其磁化率为零。
==应用==
在反铁磁性被提出的大半个世纪里，对于反铁磁性的的实际应用一向是不被人们看好的，直到来自于[[法国]]的[[物理学家]][[阿尔贝.费尔]]和他的研究小组于 1988 年研究发现了在单层交替的铁、铬薄膜所制成的铁-铬超晶格薄膜中的巨磁电阻效应(GMR)之后，正式开启了自旋电子学的研究热潮。<ref>[[张文. 低维反铁磁性材料奈尔转变温度的表面和界面效应[(D]).湘潭大学,2015.]]</ref>
磁性材料早就被人们运用在生活的各个方面，譬如[[电子]]、[[自动化]]、[[通信]]、[[家用电器]]等诸多领域，而在微机、[[大型计算机]]中的应用也有着难以取代的地位，随着人们生活水平的提高、[[国防科技]]的需要，[[信息存储]]、处理与传输的进步已经离不开磁性材料的理论研究的发展和实验方法的创新。
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==参考文献==