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莫特問題
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{| class="wikitable" style="float:right; margin: -10px 0px 10px 20px; text-align:left"
|<center>'''内维尔·弗朗西斯·莫特'''<br><img src="http://a1.att.hudong.com/82/89/50200014992522154994898935070_s.jpg" width="250"></center><small>[http://www.baike.com/wiki/%E5%86%85%E7%BB%B4%E5%B0%94%C2%B7%E5%BC%97%E6%9C%97%E8%A5%BF%E6%96%AF%C2%B7%E8%8E%AB%E7%89%B9 圖片來自互動百科]</small>
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在[[量子力學]]裡，'''莫特問題'''（Mott problem）是一個[[弔詭]]，顯示出在[[研究]][[波函數塌縮]]<ref>[https://pansci.asia/archives/tag/%E6%B3%A2%E5%87%BD%E6%95%B8%E5%A1%8C%E7%B8%AE 波函數塌縮]，泛科學</ref> 與[[量子測量]]時所遇到的困難。這問題最先由[[內維爾·莫特]]爵士與[[維爾納·海森堡]]於1929年表述為在[[雲室]]裡，[[圓對稱|球對稱性]]波函數塌縮為線形徑跡的弔詭。
實際而言，幾乎所有[[高能物理學]]實驗，例如那些在[[粒子碰撞器]]（particle collider）進行的實驗，涉及到的[[散射]]波函數都具有球對稱性。可是，粒子碰撞後的偵測結果，總是呈線形徑跡。這真是令人難以揣測，為什麼球對稱性波函數在實驗裏會展現為線形徑跡？然而，這是所有粒子碰撞實驗慣常得到的結果。
1953年，物理學者[[模里西斯·任寧格]]（Mauritius Renninger）給出一個相關的變版表述，知名為[[任寧格實驗]]（Renninger experiment）。在這表述裏，沒有偵測到粒子的事件也可以算為量子測量，換句話說，測量可以被完成，甚至在沒有偵測到任何粒子的狀況下。
==莫特的分析==
在莫特與海森堡的原本1929年表述裏，他們提到一個放射性[[原子核]]發生[[衰變]]，發射出一個[[α粒子]]，其波函數呈球對稱性；但是，在[[威爾遜雲室]]裡觀察到的這種衰變的結果永遠是直線徑跡（假設偏轉粒子徑跡的磁場為零）。直覺地思考，這種波函數應該隨機地將雲室內的原子離子化，然而實際並非如此。莫特給出理論證明，在[[位形空間]]裏，雲室的所有原子都在作用，雲室裏每一顆凝結珠發生在同樣直線附近的事件具有壓倒的可能性。唯一不確定的是，波函數會塌縮為哪一條直線徑跡；其機率分佈呈球對稱性。
莫特的分析令人聯想到[[理查·費曼]]發明的[[路徑積分表述]]方法，但是比它要早了二十年。思考被α粒子離子化的原子，通過計算它們的每一種可能位置組合，莫特證明，聯合機率分佈壓倒性地傾向於離子化路徑就是經典路徑的案例。
==現代應用==
現今，莫特問題偶而會出現於天文物理學或宇宙學的理論研究裏，當思考[[大爆炸]]的波函數演化或其它天文學現象之時。
== 參考文獻 ==
{{reflist}}
[[Category:330 物理學總論]]
|<center>'''内维尔·弗朗西斯·莫特'''<br><img src="http://a1.att.hudong.com/82/89/50200014992522154994898935070_s.jpg" width="250"></center><small>[http://www.baike.com/wiki/%E5%86%85%E7%BB%B4%E5%B0%94%C2%B7%E5%BC%97%E6%9C%97%E8%A5%BF%E6%96%AF%C2%B7%E8%8E%AB%E7%89%B9 圖片來自互動百科]</small>
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在[[量子力學]]裡，'''莫特問題'''（Mott problem）是一個[[弔詭]]，顯示出在[[研究]][[波函數塌縮]]<ref>[https://pansci.asia/archives/tag/%E6%B3%A2%E5%87%BD%E6%95%B8%E5%A1%8C%E7%B8%AE 波函數塌縮]，泛科學</ref> 與[[量子測量]]時所遇到的困難。這問題最先由[[內維爾·莫特]]爵士與[[維爾納·海森堡]]於1929年表述為在[[雲室]]裡，[[圓對稱|球對稱性]]波函數塌縮為線形徑跡的弔詭。
實際而言，幾乎所有[[高能物理學]]實驗，例如那些在[[粒子碰撞器]]（particle collider）進行的實驗，涉及到的[[散射]]波函數都具有球對稱性。可是，粒子碰撞後的偵測結果，總是呈線形徑跡。這真是令人難以揣測，為什麼球對稱性波函數在實驗裏會展現為線形徑跡？然而，這是所有粒子碰撞實驗慣常得到的結果。
1953年，物理學者[[模里西斯·任寧格]]（Mauritius Renninger）給出一個相關的變版表述，知名為[[任寧格實驗]]（Renninger experiment）。在這表述裏，沒有偵測到粒子的事件也可以算為量子測量，換句話說，測量可以被完成，甚至在沒有偵測到任何粒子的狀況下。
==莫特的分析==
在莫特與海森堡的原本1929年表述裏，他們提到一個放射性[[原子核]]發生[[衰變]]，發射出一個[[α粒子]]，其波函數呈球對稱性；但是，在[[威爾遜雲室]]裡觀察到的這種衰變的結果永遠是直線徑跡（假設偏轉粒子徑跡的磁場為零）。直覺地思考，這種波函數應該隨機地將雲室內的原子離子化，然而實際並非如此。莫特給出理論證明，在[[位形空間]]裏，雲室的所有原子都在作用，雲室裏每一顆凝結珠發生在同樣直線附近的事件具有壓倒的可能性。唯一不確定的是，波函數會塌縮為哪一條直線徑跡；其機率分佈呈球對稱性。
莫特的分析令人聯想到[[理查·費曼]]發明的[[路徑積分表述]]方法，但是比它要早了二十年。思考被α粒子離子化的原子，通過計算它們的每一種可能位置組合，莫特證明，聯合機率分佈壓倒性地傾向於離子化路徑就是經典路徑的案例。
==現代應用==
現今，莫特問題偶而會出現於天文物理學或宇宙學的理論研究裏，當思考[[大爆炸]]的波函數演化或其它天文學現象之時。
== 參考文獻 ==
{{reflist}}
[[Category:330 物理學總論]]