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{{NoteTA
|G1=Astronomy
|G2=Physics
}}
{{multiple image
| align = right
| direction = vertical
| width = 300
| image1 = Roche limit (far away sphere).svg
| caption1 = 考慮一個因引力而結合的流體物件，繞某星體公轉。當它和洛希極限相距頗遠時，其形狀一般都很接近圓。
| image2 = Roche limit (tidal sphere).svg
| caption2 = 因潮汐力而變形。
| image3 = Roche limit (ripped sphere).svg
| caption3 = 在洛希極限內，物件碎散。
| image4 = Roche limit (top view).svg
| caption4 = 較接近星體的粒子先散開。
| image5 = Roche limit (ring).svg
| caption5 = 形成了一個環
}}
'''洛希極限'''（Roche limit）是一個天體对自身的[[引力]]与第二個天體对它造成的[[潮汐力]]相等时两个天体的距離。當两个天體的距離少於洛希極限，天體就會傾向碎散，繼而成為第二個天體的環。它以首位計算這個極限的人[[愛德華·洛希]]命名。
洛希極限常用于[[行星]]和环绕它的[[衛星]]。有些天然和人工的衛星，儘管它們在它們所環繞的星體的洛希極限內，卻不至成碎片，因為它們除了引力外，還受到其他的力。[[木衛十六]]和[[土衛十八]]是其中的例子，它們和所環繞的星體的距離少於流體洛希極限。它們仍未成為碎片是因為有彈性，加上它們並非完全流體。在這個情況，在衛星表面的物件有可能被潮汐力扯離衛星，要視乎物件在衛星表面哪部分──潮汐力在兩個天體中心之間的直線最強。
一些內部引力較弱的物體，例如[[彗星]]，可能在經過洛希極限內時化成碎片。[[蘇梅克－列維9號彗星]]就是好例子。它在1992年經過[[木星]]時分成碎片，1994年落在木星上。
現時所知的行星環都在洛希極限之內。
== 洛希極限的計算方法 ==
設洛希極限為<math>d</math>。
對於一個完全[[剛體]]、圓球形的衛星，假設其物質都是因為重力才合在一起的，且所環繞的行星亦是圓球形，並忽略其他因素如潮汐變形及自轉。
:<math>d = R\left( 2 \times \;\frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} \approx 1.260R\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} </math>
其中<math>R</math>是衛星所環繞的星體的半徑，<math>\rho_M</math>是該星體的密度，<math>\rho_m</math>是衛星的密度。
對於是流體的衛星，潮汐力會拉長它，令它變得更易碎裂。
: <math> d \approx 2.423 R\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} </math>
由於有[[黏度]]、[[摩擦力]]、[[化學键]]等影響，大部分衛星都不是完全流體或剛體，其洛希極限都在這兩個界限之間。
如果一個剛體衛星的密度是所環繞的星體的密度兩倍以上（例如一個巨大的氣體行星跟剛體衛星；對於流體衛星來說，則要約14.2倍以上)，<math>d<R</math>，洛希極限會在所環繞的星體之內，即是說這個衛星永遠都不會因為所環繞的星體的引力而碎裂。
=== 公式的導出 ===
[[File:Roche limit (with small mass u).svg]]
假設除了引力之外沒有其他力，且衛星和所環繞的行星的形狀是圓球。
考慮衛星表面的最接近行星的細質量<math>u</math>，有兩股力作用在<math>u</math>上：衛星的引力和行星的引力。基於衛星在行星引力場內自由降落，潮汐力不過是行星引力同義詞。
設<math>F_G</math>為衛星作用在<math>u</math>上的引力，根據牛頓引力定律，<math>F_G = \frac{Gmu}{r^2}</math>。
設<math>d</math>為衛星和行星中心的距離，<math>R</math>為行星半徑，<math>F_T</math>為行星作用在<math>u</math>上的潮汐力，
:<math>F_T = \frac{2GMur}{d^3}</math>。
若衛星剛好在洛希極限，<math>F_G=F_T</math>，即
:<math>\frac{Gmu}{r^2}=\frac{2GMur}{d^3}</math>。
由此即可計出<math>d=r(2M/m)^{1/3}</math>。
不想衛星半徑出現在公式中，便將其半徑以密度等變數寫出。
行星的質量可寫成：
: <math>M = 4 \pi \rho_M R^3 / 3</math>
衛星的質量可寫成：
: <math>m = 4 \pi \rho_m r^3 / 3</math>
代入上面的洛希極限的公式，得
:<math> d = r \left( \frac{ 2 \rho_M R^3 }{ \rho_m r^3 } \right)^{1/3} </math>
簡化成：
:<math> d = R\left( 2\;\frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} </math>
=== 流體的洛希極限公式 ===
洛希給出的基於流體洛希極限的公式是：
:<math> d \approx 2.44 R\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} </math>
更精確的公式是：
:<math> d \approx 2.423 R\left( \frac {\rho_M} {\rho_m} \right)^{1/3} \left(\frac{(1+\frac{m}{3M})+\frac{c}{3R}(1+\frac mM)}{1-c/R} \right)^{1/3} </math>
<math>c/R</math>是行星的扁度。
公式的推導過程較複雜，此處不予給出。
== 洛希极限的例子 ==
以[[太陽系]]內的星體為例：
{| class="wikitable"
! 天體 !! 平均密度（kg/m<sup>3</sup>） !! 赤道半徑（m）
|-
| [[太陽]] ||align="center"| 1,400 ||align="right"|695,000,000
|-
| [[木星]] ||align="center"| 1,330 ||align="right"|71,500,000
|-
| [[地球]] ||align="center"| 5,515 ||align="right"| 6,376,500
|-
| [[月球]] ||align="center"| 3,340 ||align="right"|1,737,400
|}
彗星的平均密度是500公斤/m<sup>3</sup>
使用以上數據，計算流體及剛體洛希極限。''R''表示它們和被繞行星體赤道半徑之比。
{| class="wikitable"
!rowspan="2"| － !!rowspan="2"| 衛星 !!colspan="2"| 剛體洛希極限 !!colspan="2"| 流體洛希極限
|-
! 距離（米） !! ''R'' !! 距離（米） !! ''R''
|-
|rowspan="2" | 地球 || 月球 ||align="right"| 9,495,665 ||align="center"| 1.49 ||align="right"| 18,261,459 ||align="center"| 2.86
|-
| 彗星 ||align="right"| 17,883,432 ||align="center"| 2.80 ||align="right"| 34,392,279 ||align="center"| 5.39
|-
|rowspan="4" | 太陽 || 地球 ||align="right"| 554,441,389 ||align="center"| 0.80 ||align="right"| 1,066,266,402 ||align="center"| 1.53
|-
| 木星 ||align="right"| 890,745,427 ||align="center"| 1.28 ||align="right"| 1,713,024,931 ||align="center"| 2.46
|-
| 月球 ||align="right"| 655,322,872 ||align="center"| 0.94 ||align="right"| 1,260,275,253 ||align="center"| 1.81
|-
| 彗星 ||align="right"| 1,234,186,562 ||align="center"| 1.78 ||align="right"| 2,373,509,071 ||align="center"| 3.42
|}
太陽系的行星和其衛星之間的真實洛希極限和計算洛希極限如下表所示：
{| class="wikitable"
!rowspan="2"| － !!rowspan="2"| 衛星 !!colspan="2"| 軌道半徑：洛希極限
|-
! 剛體 !! 流體
|-
| [[太陽]] || [[水星]] ||align="center"| 104:1 ||align="center"| 54:1
|-
| [[地球]] || [[月球]] ||align="center"| 41:1 ||align="center"| 21:1
|-
|rowspan="2"| [[火星]] || [[火衛一]] ||align="right"| 172% ||align="right"| 89%
|-
| [[火衛二]] ||align="right"| 451% ||align="right"| 233%
|-
|rowspan="4"| [[木星]] || [[木衛十六]] ||align="right"| 186% ||align="right"| 93%
|-
| [[木衛十五]] ||align="right"| 220% ||align="right"| 110%
|-
| [[木衛五]] ||align="right"| 228% ||align="right"| 114%
|-
| [[木衛十四]] ||align="right"| 260% ||align="right"| 129%
|-
|rowspan="5"| [[土星]] || [[土衛十八]] ||align="right"| 174% ||align="right"| 85%
|-
| [[土衛十五]] ||align="right"| 182% ||align="right"| 89%
|-
| [[土衛十六]] ||align="right"| 185% ||align="right"| 90%
|-
| [[土衛十七]] ||align="right"| 185% ||align="right"| 90%
|-
| [[土衛十一]] ||align="right"| 198% ||align="right"| 97%
|-
|rowspan="4"| [[天王星]] || [[天衛六]] ||align="right"| 155% ||align="right"| 79%
|-
| [[天衛七]] ||align="right"| 167% ||align="right"| 86%
|-
| [[天衛八]] ||align="right"| 184% ||align="right"| 94%
|-
| [[天衛九]] ||align="right"| 192% ||align="right"| 99%
|-
|rowspan="5"| [[海王星]] || [[海衛三]] ||align="right"| 140% ||align="right"| 72%
|-
| [[海衛四]] ||align="right"| 149% ||align="right"| 77%
|-
| [[海衛五]] ||align="right"| 153% ||align="right"| 78%
|-
| [[海衛六]] ||align="right"| 184% ||align="right"| 95%
|-
| [[海衛七]] ||align="right"| 220% ||align="right"| 113%
|-
|}
== 参见 ==
* [[希尔球]]（{{lang|en|Hill sphere}}）
* [[洛希瓣]]（{{lang|en|Roche lobe}}）
* [[麵條化]]（{{lang|en|Spaghettification}}，一個更為極端的潮汐力扭曲）
== 參考資料 ==
<div class="references-small">
* {{lang|fr|Édouard Roche: ''La figure d'une masse fluide soumise à l'attraction d'un point éloigné'', Acad. des sciences de Montpellier, Vol.1 (1847-50) p.243}}
</div>
== 外部連結 ==
* [http://scienceworld.wolfram.com/physics/RocheLimit.html 詳細的導出計算洛希極限的教學]
[[Category:天体力学]]
[[Category:萬有引力]]
[[Category:潮汐力]]
Falconfire
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